Теория:
| Линия тока | Условная линия (модель), построенная таким образом, что во всех её точках векторы скорости подвижной среды (жидкости или газа) образуют к ней касательные (рис. \(1\)).  Рис. \(1\). Линия тока |
Трубка тока. Элементарная струйка | Условная трубчатая поверхность (модель), образованная линиями тока, проходящими через выделенный в подвижной среде контур, — трубка тока. Часть потока, находящаяся внутри трубки тока, — элементарная струйка (рис. \(2\)).  Рис. \(2\). Элементарная струйка |
| Ламинарное течение | Форма течения подвижной среды, линии тока в котором параллельны (рис. \(3\)).  Рис. \(3\). Ламинарное течение |
| Турбулентное течение | Форма течения подвижной среды, линии тока в котором хаотично меняют направление (рис. \(4\)).  Рис. \(4\). Турбулентное течение |
| Стационарное течение | Течение, в котором значения основных параметров (давления и скорости) в каждой точке потока не зависят от времени |
| Идеальная жидкость | Модель подвижной среды, в которой пренебрегают силами внутреннего (действующими между перемещающимися относительно друг друга элементами жидкости) и внешнего (между жидкостью движущейся среды и ограждающими её поверхностями) трения |
| Уравнение неразрывности |  Рис. \(5\). Иллюстрация к уравнению неразрывности Если подвижная среда несжимаема (\(\rho = const\)), то для любых двух сечений, выбранных в элементарной струйке, площадки которых \(S_{1}\) и \(S_{2}\) перпендикулярны вектору скорости, выполняется равенство: \(\boxed{v_{1}S_{1}=v_{2}S_{2}=const}\). (\(1\)) Формула (\(1\)) справедлива для потока, если считать скорости \(v_{1}\) и \(v_{2}\) средними по его сечениям \(S_{1}\) и \(S_{2}\). Массовый расход жидкости — физическая величина, определяющая массу подвижной среды, которая проходит через поперечное сечение потока в единицу времени: \(\boxed{G=\rho S v}\); (\(2\)) размерность массового расхода: \([G]=\frac{кг}{с}\) |
| Уравнение Бернулли |  Рис. \(6\). Иллюстрация к уравнению Бернулли Для потока несжимаемой идеальной подвижной среды справедливо равенство: \(\boxed{p_{1}+\frac{\rho v_{1}^2}{2}+\rho g h_{1}=p_{2}+\frac{\rho v_{2}^2}{2}+\rho g h_{2}}\), (\(2\)) где \(\frac{\rho v^2}{2}\) — динамическое давление, \(\rho g h\) — гидростатическое давление, \(p\) — статическое давление |
| Физический смысл уравнения Бернулли | Уравнение Бернулли является одной из форм закона сохранения полной механической энергии в применении к установившемуся течению идеальной жидкости |
Источники:
Рис. 1. Линия тока. © ЯКласс.
Рис. 2. Элементарная струйка. © ЯКласс.
Рис. 3. Ламинарное течение. © ЯКласс.
Рис. 4. Турбулентное течение. © ЯКласс.
Рис. 5. Иллюстрация к уравнению неразрывности. © ЯКласс.
Рис. 6. Иллюстрация к уравнению Бернулли. © ЯКласс.